兰金-雨贡纽条件

兰金－雨贡纽条件（英語：）是指激波两侧状态间所满足的关系式，其名称源于苏格兰工程师、物理学家威廉·约翰·麦夸恩·兰金[1]与法国工程师、物理学家皮埃尔·昂利·雨贡纽。[2]

激波前后状态的示意图

对于满足欧拉方程的量热完全气体所产生的定常激波，兰金－雨贡纽条件可表示为：

${\displaystyle {\begin{aligned}&{\frac {\rho _{2}}{\rho _{1}}}={\frac {u_{1}}{u_{2}}}={\frac {(\gamma -1)+(\gamma +1)p_{2}/p_{1}}{(\gamma +1)+(\gamma -1)p_{2}/p_{1}}}\\&{\frac {T_{2}}{T_{1}}}={\frac {a_{2}^{2}}{a_{1}^{2}}}={\frac {p_{2}}{p_{1}}}\cdot {\frac {(\gamma +1)+(\gamma -1)p_{2}/p_{1}}{(\gamma -1)+(\gamma +1)p_{2}/p_{1}}}\end{aligned}}}$

其中${\displaystyle \rho }$为气体密度、${\displaystyle u}$为流速、${\displaystyle p}$为压强、${\displaystyle T}$为温度、${\displaystyle a}$为音速、${\displaystyle \gamma }$为绝热指数，下标1与2则分别表示激波前、后的状态。