電傳導

德鲁德模型中的电子（蓝色）不断在较重的、静止的晶体离子中间（红色）撞來撞去。

設想外電場 ${\displaystyle \mathbf {E} \,\!}$ 作用於某物體。在這物體內，電荷量為 ${\displaystyle q\,\!}$ 的自由電子，感受到電場力 ${\displaystyle \mathbf {F} =q\mathbf {E} \,\!}$ ，會呈現加速運動。

沒有任何障礙阻止這運動，自由電子的速度會變得越來越大。然而，每經過一段時間 ${\displaystyle t\,\!}$ ，自由電子會碰撞到其它原子的阻礙，使其速度回歸為熱速度 () 。這樣，自由電子的運動會呈現不斷的加速與碰撞。每一次碰撞，累積的動量 ${\displaystyle \mathbf {P} \,\!}$ 平均為

${\displaystyle \langle \mathbf {p} \rangle =q\mathbf {E} t}$ ；

其中，角括弧代表平均程序。

所以，電流密度 ${\displaystyle \mathbf {J} \,\!}$ 為

${\displaystyle \mathbf {J} =nq\langle \mathbf {v} \rangle =nq\langle \mathbf {p} \rangle /m=\left({\frac {nq^{2}t}{m}}\right)\mathbf {E} \,\!}$ ；

其中，${\displaystyle n\,\!}$ 是電子密度，${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$ 是自由電子的平均速度，${\displaystyle m\,\!}$ 是電子質量。

這經典模型是由保羅·德鲁德於 1900 年提出，稱為德鲁德模型。從這模型得到了一個重要結果：電流密度與電場成正比，比例是物質的電導率 ${\displaystyle \sigma \,\!}$[1] [2] 。

在電解液裏的電流是載有電荷的離子流。例如，施加電場於 Na⁺ 和 Cl^– 的溶液。那麼，鈉離子會不斷地移向負極；而氯離子會往正極移動。在正常狀況下，氧化還原反應會發生於電極表面，將氯離子的電子釋放出來，經過導線傳輸到另外一端，讓電子被鈉離子吸收。

水-冰混和物和某些稱為質子導體 () 的固態電解質，含有可移動的正價氫離子。對於這些物質，電流是由移動的質子形成的。

在某些電解質混合物裏，一群鮮豔著色的離子形成了移動的電荷。這些離子的緩慢移動所形成的電流，可以用人眼直接地觀察到。

對於空氣和一些普通氣體，假設施加的外低於击穿电場阈值，電傳導的主要電荷載子是由放射性氣體、紫外光和宇宙射線造成的相當少數量的可移動離子。由於電導率非常低，氣體是電介質或絕緣質。但是，一當施加的外電場超過击穿值時，由於電場力的作用，自由電子呈加速運動，動能變得相當大，足夠以碰撞機制來製造更多的自由電子，或用雪崩击穿的機制將中性氣態原子或中子電離。這程序形成了電漿，含有很多的可移動的電子和正離子，使電漿的物理行為變得就像一個導體。這程序的傳導路徑上，會有光波發射出來，像電光 () 、電弧、閃電等等。

電漿態是一種物質態。當氣體的分子或原子的一些電子被電離時，稱此狀態的物質為電漿。非常高的溫度，或強大的電場或磁場的作用，會產生電漿。由於電子的質量很小，當施加電場時，電漿的電子會比很重的正離子更快加速。大部分的電流是由電子形組成的。

由於在理想真空 () 內，沒有任何帶電粒子，這種真空就好像理想絕緣體。但是，通過場致電子發射 () 或熱離子發射 () 的機制，金屬的電極表面會發射自由電子或離子於真空，因而使得真空內的一部分區域變得具有傳導性。當熱能超過金屬的功函數時，就會產生熱離子發射，金屬會發射出熱離子。當金屬表面的電場有足夠的強度來引發量子穿隧效應時，就會出現場致電子發射，促使金屬原子射出電子於真空。

• 电导
• 電導率