邊界層

若流體的速度為${\displaystyle u(y)}$，${\displaystyle y}$為該點和固定表面的距離，而流體在不受黏滯力影響的速度為自由速度${\displaystyle u_{o}}$，則可依下式定義邊界層厚度（也稱作速度邊界層厚度）${\displaystyle \delta }$，即速度到達99%自由速度${\displaystyle u_{o}}$的位置：

${\displaystyle u(\delta )=0.99u_{o}}$

邊界層厚度越小，邊界層內速度的變化率越大，可以視為速度的擴散率越大。

在不可壓縮流中，位移厚度（displacement thickness）δ^*或δ₁可以用以下的方式定義：

${\displaystyle {\delta ^{*}}=\int _{0}^{\infty }{\left(1-{u(y) \over u_{0}}\right)dy}}$

而在可壓縮流中對應的定義如下（${\displaystyle \rho }$為流體密度）：

${\displaystyle {\delta ^{*}}=\int _{0}^{\infty }{\left(1-{\rho u(y) \over \rho _{0}u_{0}}\right)dy}}$

位移厚度可視為若流體沒有黏滯力，其速度為自由速度${\displaystyle u_{o}}$，若其流量（可壓縮流中為質量流量）和原來流場的流量相同，流體可以減少的厚度。位移厚度可以量度在一流場中，因黏滯力而減少的流量。

以類似的方式可以定義動量厚度（momentum thickness）θ或δ₂：

${\displaystyle ath>{\delta ^{*}}=\int _{0}^{\infty }{\left(1-{\rho u(y) \over \rho _{0}u_{0}}\right)dy}}$

動量厚度可視為若流體沒有黏滯力，其速度為自由速度${\displaystyle u_{o}}$，若其總動量和原來流場的動量相同，流體可以減少的厚度。

在熱傳導中也有熱的邊界層。熱邊界層厚度定義和邊界層厚度類似，是從邊界到溫度為99%原始流體溫度位置的距離。 熱的邊界層厚度越小，表示熱傳的效果越好。

熱傳的邊界層厚度及速度邊界層厚度的關係由普兰特尔数Pr控制。若 Pr=1，兩者厚度相同；若Pr> 1，熱傳邊界層厚度較薄，熱傳的效果較好；若 Pr < 1，熱傳邊界層厚度較厚，熱傳的效果較差（如空氣）。

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• A.D. Polyanin, A.M. Kutepov, A.V. Vyazmin, and D.A. Kazenin, Hydrodynamics, Mass and Heat Transfer in Chemical Engineering, Taylor & Francis, London, 2002. ISBN 0-415-27237-8
• Herrmann Schlichting, Klaus Gersten, E. Krause, H. Jr. Oertel, C. Mayes "Boundary-Layer Theory" 8th edition Springer 2004 ISBN 3-540-66270-7
• John D. Anderson, Jr, "Ludwig Prandtl's Boundary Layer", Physics Today, December 2005
• Anderson, John. 2nd edition. Toronto: McGraw-Hill. 1991: 711–714. ISBN 0-07-001679-8. 引文格式1维护：冗余文本 (link)