共振价键理论

一种共振价键状态，其中包含邻近原子中电子的价键耦合

莫特绝缘体的物理性质可用赫巴德模型的哈密顿量来描述：

${\displaystyle H=-t\sum _{\langle ij\rangle }(c_{i\sigma }^{\dagger }c_{j\sigma }+{\text{h.c.}})+U\sum _{i}n_{i\uparrow }n_{i\downarrow }}$

1971年，安德森最先提出这个哈密顿量有一个非简并的基态，其中电子自旋状态是无序的。在高温超导体发现不久之后，安德森和基弗森等人提出这些材料存在一个共振价键基态，可表示为：

${\displaystyle |{\text{RVB}}\rangle =\sum _{C}|C\rangle }$

其中${\displaystyle C}$表示相聚最近的二聚体（可认为是库柏对）在一个晶格中占据的体积。每一项对整体所做的贡献可认为是相同的。在平均场近似中，共振价键状态可以写成古茨维勒投影（Gutzwiller projection）的形式，表示依据科斯特利茨-索利斯相变（Kosterlitz-Thouless）机理进行的超导相变。[4]然而，至今仍没有人对赫巴德模型或t-J模型中的哈密顿量存在这样一个超导基态进行了严格证明。[4]此外，共振价键基态的稳定性也没有得到确认。[5]