貝蒂數

空間 ${\displaystyle X}$ 的第 ${\displaystyle k}$ 個貝蒂數（${\displaystyle k}$ 為非負整數）定義為

${\displaystyle b_{k}=\dim H_{k}(X;\mathbb {Q} )}$

上式的同調群可以任意域為係數。

• 圓環 ${\displaystyle S^{1}}$ 的貝蒂數依次為 ${\displaystyle 1,1,0,0,0,\ldots }$。
• 二維環面的貝蒂數依次為 ${\displaystyle 1,2,1,0,0,0,\ldots }$。
• 三維環面的貝蒂數依次為 ${\displaystyle 1,3,3,1,0,0,0,\ldots }$。
• 一般而言，${\displaystyle n}$ 維環面的貝蒂數由二項式係數給出，此命題可透過下節敘述的性質證明。
• 無窮維空間可以有無窮多個非零的貝蒂數，例如無窮維複射影空間 ${\displaystyle \mathbb {P} ^{\infty }}$ 的貝蒂數依次為 ${\displaystyle 1,0,1,0,1,\ldots }$（週期為二）。

閉曲面的第一個貝蒂數描述了曲面上的「洞」數。環面之 ${\displaystyle b_{1}=2}$；一般而言，閉曲面的 ${\displaystyle b_{1}}$ 等於「洞」或「把手」個數之兩倍。可定向緊閉曲面可由其 ${\displaystyle b_{1}}$ 完全分類。

有限單純複形或CW複形的貝蒂數有限。當 ${\displaystyle k}$ 大於複形維度時，${\displaystyle b_{k}=0}$。

對於有限 CW 複形，定義其龐加萊多項式為貝蒂數的生成函數

${\displaystyle P_{X}(z):=\sum _{k}b_{k}z^{k}}$

對於任意 ${\displaystyle X,Y}$，有

${\displaystyle P_{X\times Y}(z)=P_{X}(z)P_{Y}(z).}$

對於 ${\displaystyle n}$-維可定向閉流形 ${\displaystyle X}$，龐加萊對偶定理給出貝蒂數的對稱性

${\displaystyle b_{k}(X)=b_{n-k}(X)}$

在微分幾何及微分拓撲中，所論的空間 ${\displaystyle X}$ 通常是閉流形，此時拓撲不變量 ${\displaystyle b_{k}}$ 可以由源自流形微分結構的微分形式計算。具體言之，考慮複形

${\displaystyle 0\to A^{0}(X){\stackrel {d}{\to }}A^{1}(X){\stackrel {d}{\to }}A^{2}(X)\to \cdots }$

其中 ${\displaystyle A^{k}(X)}$ 表 ${\displaystyle k}$ 次微分形式構成的向量空間，${\displaystyle d}$ 為外微分。則

${\displaystyle b_{k}=\dim {\dfrac {\mathrm {Ker} (d:A^{k}\to A^{k+1})}{\mathrm {Im} (d:A^{k-1}\to A^{k})}}}$

這是德拉姆上同調理論的簡單推論。

德拉姆上同調的不便之處，在於它考慮的是微分形式的等價類，其間可差一個 ${\displaystyle \mathrm {Im} (d:A^{k-1}\to A^{k})}$ 之元素。設流形 ${\displaystyle X}$ 具有黎曼度量，則可以定義微分形式的「長度」。我們若嘗試以變分法在等價類中找最短元素，透過形式計算可知存在唯一最短元素 ${\displaystyle \omega \in A^{k}(X)}$，且為調和形式 ：${\displaystyle \Delta \omega =0}$，在此拉普拉斯算子 ${\displaystyle \Delta }$ 依賴於流形的度量，在局部座標系下可表為橢圓偏微分算子。這套想法催生的霍奇理論在複幾何中扮演關鍵角色。

• F.W. Warner, Foundations of differentiable manifolds and Lie groups, Springer (1983).
• J.Roe, Elliptic Operators, Topology, and Asymptotic Methods, Second Edition (Research Notes in Mathematics Series 395), Chapman and Hall (1998).