Colpitts振盪器

图1：简单的共基極Colpitts振荡器（简化偏置）

图2：简单的共集极Colpitts振荡器（简化偏置）

像其他的LC振荡器一样，Colpitts电路由一个增益器件（如双极结型晶体管、场效应管、运算放大器或真空管）的输出连在它的输入上，反馈回路包含一个LC并联电路（调谐电路）作为一个带通滤波器固定振荡频率。Colpitts振盪器可以看成是Hartley振盪器的對偶，在哈特萊振盪器中反馈信号来自用两个线圈串联（或是一個抽頭線圈）组成的“感性”分压器。图1显示了共基极Colpitts电路。L 和串联组合的 C₁ 与 C₂ 构成的并联谐振电路决定了振荡器的频率。在 C₂ 两端的电压作为反馈施加到晶体管的基极-发射极结，用以产生振荡。图2显示了共集极版本。这里 C₁ 两端的电压提供反馈。振荡频率约为LC电路（即两个电容器与电感的串联组合）的谐振频率，

${\displaystyle f_{0}={1 \over 2\pi {\sqrt {L\left({C_{1}C_{2} \over C_{1}+C_{2}}\right)}}}}$

由于结电容和晶体管的阻性负载，振荡的实际频率会略微降低。

与任何振荡器一样，为了稳定工作，有源元件的放大率应略大于电容分压器的衰减。因此，使用可变电感可变频率振荡器调谐时，相对于调整两个电容的其中一个来说，可使Colpitts振荡器达到最佳性能。若需采用可变电容器调谐，应该将第三个电容与电感并接（或者像在克拉普振盪器中那样串联）。

实例

图3：实际的振荡频率约为50 MHz的共基极Colpitts振荡器

图3显示了标有器件参数的一个工作示例。除了双极性晶体管，还可以使用能够在所需的频率产生场效应管或真空管等有源器件。

基地的电容为可能会产生不需要的频率的寄生电感提供一条交流通路接地。[7] 基极偏置电阻的选择并不简单。到达临界偏置电流时周期性振荡开始，并会随着偏置电流变化到一个更高的值，会观测到混沌振荡。[8]

理想的Colpitts振荡器模型（共集电极组态）

分析振盪器的其中一種方法是在忽略回授影響的情形下計算其中一個輸入端對應的輸入阻抗，若算出的輸入阻抗是負值則有可能出現振盪。以下利用這種方法決定振盪條件與振盪頻率。

右邊是一個理想模型。此模型是使用前一節中提到的共集極放大器。一開始把寄生電容或其他非線性元件的影響忽略，等到分析結束後再把這些項代回以進行更確確的計算。雖然看起來忽略了不少東西，但計算出的解與實驗結果相比之後，仍然是可接受的。

忽略電感，所以輸入阻抗可以寫成：

${\displaystyle Z_{in}={\frac {v_{1}}{i_{1}}}}$

而 ${\displaystyle v_{1}}$ 為輸入電壓，${\displaystyle i_{1}}$ 為輸入電流，電壓 ${\displaystyle v_{2}}$ 的值是根據下式：

${\displaystyle v_{2}=i_{2}Z_{2}}$

${\displaystyle Z_{2}}$ 的值為 ${\displaystyle C_{2}}$ 的阻抗。流入 ${\displaystyle C_{2}}$ 的電流值為 ${\displaystyle i_{2}}$，這個值是另外兩個電流值的和：

${\displaystyle i_{2}=i_{1}+i_{s}}$

電流值 ${\displaystyle i_{s}}$ 為BJT輸出的電流。${\displaystyle i_{s}}$ 的值可以用下式計算：

${\displaystyle i_{s}=g_{m}\left(v_{1}-v_{2}\right)}$

${\displaystyle g_{m}}$ 是BJT的跨導（transconductance）。另外一個電流值 ${\displaystyle i_{1}}$ 的表示式為：

${\displaystyle i_{1}={\frac {v_{1}-v_{2}}{Z_{1}}}}$

式子中的 ${\displaystyle Z_{1}}$ 為 ${\displaystyle C_{1}}$ 的阻抗。解出 ${\displaystyle v_{2}}$ 的表示式，代回可得：

${\displaystyle Z_{in}=Z_{1}+Z_{2}+g_{m}Z_{1}Z_{2}}$

輸入阻抗看起來像是兩個電容的阻抗與一個奇妙的項串連。因 ${\displaystyle R_{in}}$ 與兩個電容的阻抗積成正比：

${\displaystyle R_{in}=g_{m}\cdot Z_{1}\cdot Z_{2}}$

若 ${\displaystyle Z_{1}}$ 與 ${\displaystyle Z_{2}}$ 為同號複數，${\displaystyle R_{in}}$ 便會是負阻抗（negative resistance）。若 ${\displaystyle Z_{1}}$ 與 ${\displaystyle Z_{2}}$ 以 ${\displaystyle j{\omega }C_{1}}$ 和 ${\displaystyle j{\omega }C_{2}}$ 代入 ${\displaystyle R_{in}}$：

${\displaystyle R_{in}={\frac {-g_{m}}{\omega ^{2}C_{1}C_{2}}}}$

若電感連接輸入，當負阻抗的絕對值比電感的阻抗大的時候，此電路會開始振盪。振盪頻率可見上一節的表示式。

以之前的振盪器為例，射極電流大約是1毫安培。跨導約40毫西門子（Simens），代入上面的表示式，輸入阻抗約為：

${\displaystyle R_{in}=-30\ \Omega }$

式中負阻抗的絕對值已足以超過電路中的任何電阻。在驗算時會發現：振盪在更大的跨導與更小的電容之下更容易發生。共基极振荡器的更复杂的分析表明，一个低频放大器电压增益至少为四才能实现振荡。[9] 低频增益为：

${\displaystyle A_{v}=g_{m}\cdot R_{p}\geq 4}$

Hartley和Colpitts振荡器对比

若把這兩個電容換成電感，並忽略電感間磁偶合的影響，則電路就變成了Hartley振盪器。如此一來，輸入阻抗為兩個電感值的和，而負阻抗可以寫成：

${\displaystyle R_{in}=-g_{m}\omega ^{2}L_{1}L_{2}}$

在Hartley振盪器的電路中，振盪在更大的跨導及更大的電感值之下更容易發生。

有趣的是，在上述分析还可以描述皮爾斯震盪器的行为。皮尔斯振荡器，有两个电容和一个电感，与Colpitts振荡器等效。[10] 可以通过将两个电容器之间设为接地点来证明。使用两个电感和一个电容的标准皮尔斯振荡器的电学对偶与哈特萊振盪器等价。

• 皮爾斯晶體震盪電路

• Lee, T. The Design of CMOS Radio-Frequency Integrated Circuits. Cambridge University Press. 2004.
• Ulrich L. Rohde, Ajay K. Poddar, Georg Böck "The Design of Modern Microwave Oscillators for Wireless Applications ", John Wiley & Sons, New York, NY, May, 2005, ISBN 978-0-471-72342-4.
• George Vendelin, Anthony M. Pavio, Ulrich L. Rohde " Microwave Circuit Design Using Linear and Nonlinear Techniques ", John Wiley & Sons, New York, NY, May, 2005, ISBN 978-0-471-41479-7.

• Java Simulation of a Colpitts oscillator（页面存档备份，存于）
• Hemanshu R. Pota "Analysis of Common-Collector Colpitts Oscillator（页面存档备份，存于）", 2005.